激光医学论文

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本刊创刊于1992年，是由中国科协技术协会主管，中国光学学会主办，中国人民解放军总医院承办的中国科技论文统计源期刊。在国内医学领域享有盛誉。主要栏目有论著，报道激光医学领域的基础研究和临床试验的最新研究成果；综合，回顾国内外激光医学目前最新的研究进展，此外还有短篇报道，国外期刊摘译，会讯等栏目。本刊发展了大量激光医学的基础研究和在临床各科应用研究的论文，对促进激光在医学中的应用，提高激光医学研究水平起到了积极作用，成为国内激光医学学术交流的园地，对外交流的窗口和继续教育的基地。 主管单位：中国科学技术协会 主办单位：中国光学学会 主编： ISSN：1003-9430 CN：11-2926/R 地址：北京市复兴路28号东楼南421室 邮政编码：100853 中国激光医学杂志咨询QQ：228799400 中国激光医学杂志辅导发表：童老师 中国激光医学杂志采编网址： 中国激光医学杂志采编邮箱：（稿件在3天内必回复） 我们承诺合作的保密性，所推荐期刊的合法性； 我们承诺按时完成任务，以高效率高品质求发展； 我们承诺收取费辅导费的合理性，坚持诚心诚意服务的原则。 备注：本机构非中国激光医学杂志编辑部，请作者在文章里面留下您详细的联系方式（包括作者单位、邮政编码、通讯方式及地址，性别、出生年、职称或职务、QQ及其它特殊要求等），以便我们为发表中国激光医学杂志同类型同级别期刊能够及时与您取得联系！本机构坚持”诚信服务，满意合作”的服务理念，打造学术服务行业第一流品牌。麻烦采纳，谢谢!

激光医学论文题目

生物方向太多了，题目都是不一样的，我们做毒理的论文简单点的就是做几种药物急毒性，或者慢性毒性。

有没有大学学生物，明确分析，结果，这才好，我知道

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激光医学应用论文

应用激光杂志收激光医学类的文章。应用激光杂志社主要栏目：论文报告、综述、激光医学

1、1960年，美国人梅曼（Maiman）制成了世界上第一台红宝石激光器。由于当时没有激光功率计，因而，梅曼用激光照射兔眼的视网膜，通过生物效应对眼的损伤程度来粗略测定激光的功率和能量，这样拉开了激光医学的序幕。2、1961年，世界第一台医用激光机——红宝石视网膜凝固机在美国问世，美国医师Campbell、Koester等对剥离的视网膜进行焊接；Sonlon、Zeret、Eichler等人首批发表了“激光的生理作用”、“光脉冲引起眼的损伤”、“相干光源产生的光凝固”以及“激光在生物医学的应用的生理学基础”等论文。1962年，欧洲的Bessis小组报道了他们用红宝石激光照射细胞器的研究成果。1963年，苏联也开始发表激光生物效应方面的文章。1966年，渥美和彦等发表了日本第一批激光医学论文。3、在我国，1961年制成了第一台国产红宝石激光器，1965年北京同仁医院开始了红宝石激光视网膜凝固的动物实验。到20世纪60年代末，世界有关激光医学方面的论文已有几百篇之多，专著10多部。4、从1964年开始，美国、英国、苏联等国相继召开了激光生物医学方面的学术会议。于是，激光医学研究在世界各国兴起，但作为一门学科的形成它仍然处于初级阶段，很不成熟。例如在临床方面，虽然早已做过用激光焊接剥离了的视网膜的实验，但真正用于临床则始于1968年。又如1963年首次做了用红宝石激光消除尸体血管粥样斑块的尝试，但由于缺乏相应的技术和设备，几乎停顿了20多年。可以说，20世纪60年代只是激光医学的基础研究阶段，但“激光医学”作为一门新的学科，正在逐步形成。

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激光——人类创造的神奇之光　　激光的最初中文名叫做“镭射”、“莱塞”，是它的英文名称LASER的音译，是取自英文Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation的各单词的头一个字母组成的缩写词。意思是“受激辐射的光放大”。激光的英文全名已完全表达了制造激光的主要过程。1964年按照我国著名科学家钱学森建议将“光受激发射”改称“激光”。　　激光是20世纪以来，继原子能、计算机、半导体之后，人类的又一重大发明，被称为“最快的刀”、“最准的尺”、“最亮的光”和“奇异的激光”。它的原理早在 1916 年已被著名的物理学家爱因斯坦发现，但要直到 1958 年激光才被首次成功制造。激光是在有理论准备和生产实践 迫切需要的背景下应运而生的，它一问世，就获得了异乎寻常的飞快发展，激光的发展不仅使古老的光学科学和光学技术获得了新生，而且导致整个一门新兴产业的出现。激光可使人们有效地利用前所未有的先进方法和手段，去获得空前的效益和成果，从而促进了生产力的发展。　　激光的产生原理：　　受激辐射基于伟大的科学家爱因斯坦在1916年提出的一套全新的理论。这一理论是说在组成物质的原子中，有不同数量的粒子（电子）分布在不同的能级上，在高能级上的粒子受到某种光子的激发，会从高能级跳到（跃迁）到低能级上，这时将会辐射出与激发它的光相同性质的光，而且在某种状态下，能出现一个弱光激发出一个强光的现象。这就叫做“受激辐射的光放大”， 一段激活物质就是一个激光放大器。　　激光的特点：　　（一）定向发光　　普通光源是向四面八方发光。要让发射的光朝一个方向传播，需要给光源装上一定的聚光装置，如汽车的车前灯和探照灯都是安装有聚光作用的反光镜，使辐射光汇集起来向一个方向射出。激光器发射的激光，天生就是朝一个方向射出，光束的发散度极小，大约只有001弧度，接近平行。1962年，人类第一次使用激光照射月球，地球离月球的距离约38万公里，但激光在月球表面的光斑不到两公里。若以聚光效果很好，看似平行的探照灯光柱射向月球，按照其光斑直径将覆盖整个月球。　　（二）亮度极高　　在激光发明前，人工光源中高压脉冲氙灯的亮度最高，与太阳的亮度不相上下，而红宝石激光器的激光亮度，能超过氙灯的几百亿倍。因为激光的亮度极高，所以能够照亮远距离的物体。红宝石激光器发射的光束在月球上产生的照度约为02勒克斯（光照度的单位），颜色鲜红，激光光斑明显可见。若用功率最强的探照灯照射月球，产生的照度只有约一万亿分之一勒克斯，人眼根本无法察觉。激光亮度极高的主要原因是定向发光。大量光子集中在一个极小的空间范围内射出，能量密度自然极高。　　（三）颜色极纯　　光的颜色由光的波长（或频率）决定。一定的波长对应一定的颜色。太阳光的波长分布范围约在76微米至4微米之间，对应的颜色从红色到紫色共7种颜色，所以太阳光谈不上单色性。发射单种颜色光的光源称为单色光源，它发射的光波波长单一。比如氪灯、氦灯、氖灯、氢灯等都是单色光源，只发射某一种颜色的光。单色光源的光波波长虽然单一，但仍有一定的分布范围。如氪灯只发射红光，单色性很好，被誉为单色性之冠，波长分布的范围仍有00001纳米，因此氪灯发出的红光，若仔细辨认仍包含有几十种红色。由此可见，光辐射的波长分布区间越窄，单色性越好。　　激光器输出的光，波长分布范围非常窄，因此颜色极纯。以输出红光的氦氖激光器为例，其光的波长分布范围可以窄到2×10-9纳米，是氪灯发射的红光波长分布范围的万分之二。由此可见，激光器的单色性远远超过任何一种单色光源。　　（四）能量密度极大　　光子的能量是用E=hγ来计算的，其中h为普朗克常量，γ为频率。由此可知，频率越高，能量越高。激光频率范围846*10^(14)Hz到895*10^(14)H　　激光能量并不算很大，但是它的能量密度很大（因为它的作用范围很小，一般只有一个点），短时间里聚集起大量的能量，用做武器也就可以理解了。　　目前激光技术及其应用研究内容包括：　　⑴超快超强激光：超快超强激光主要以飞秒激光的研究与应用为主，作为一种独特的科学研究的工具和手段，飞秒激光的主要应用可以概括为三个方面，即飞秒激光在超快领域内的应用、在超强领域内的应用和在超微细加工中的应用。其中飞秒激光超微细加工是当今世界激光、光电子行业中的一个极为引人注目的前沿研究方向。　　⑵新型激光器研究：激光测距仪是激光在军事上应用的起点，将其应用到火炮系统，大大提高了火炮射击精度。激光雷达相比于无线电雷达，由于激光发散角小，方向性好，因此其测量精度大幅度提高。由于同样的原因，激光雷达不存在"盲区"，因此尤其适宜于对导弹初始阶段的跟踪测量。但由于大气的影响，激光雷达并不适宜在大范围内搜索，还只能作为无线电雷达的有力补足。　　⑶激光医疗：激光在医学上的应用分为两大类：激光诊断与激光治疗，前者是以激光作为信息载体，后者则以激光作为能量载体。多年来，激光技术已成为临床治疗的有效手段，也成为发展医学诊断的关键技术。它解决了医学中的许多难题，为医学的发展做出了贡献。现在，在基础研究、新技术开发以及新设备研制和生产等诸多方面都保持持续的、强劲的发展势头。　　⑷激光化学：激光化学的应用非常广泛。制药工业是第一个得益的领域。应用激光化学技术，不仅能加速药物的合成，而又可把不需要的副产品剔在一旁，使得某些药物变得更安全可靠，价格也可降低一些。又如，利用激光控制半导体，就可改进新的光学开关，从而改进电脑和通信系统。激光化学虽然尚处于起步阶段，但其前景十分光明。　　目前全球业界公认的发展最快的、应用日趋广泛的最重要的高新技术就是光电技术。而在光电技术中，其基础技术之一就是激光技术。21世纪的激光技术与产业的发展将支撑并推进高速、宽带、海量的光通信以及网络通信，并将引发一场照明技术革命，小巧、可靠、寿命长、节能半导体(LED)将主导市场。光电技术将继微电子技术之后再次推动人类科学技术的革命和进步，激光产品已成为现代武器的"眼睛"和"神经"。激光的研究必将对相关领域进步起到巨大推动作用。

激光医学论文怎么写

要写好医学论文，必须首先了解医学论文撰写的详细步骤。　　一、资料的准备　　围绕问题收集资料和研究资料　　收集资料分三步：　　①根据研究课题选择检索工具;　　②确定检索方法;　　③查阅原始文献。　　收集资料时应注意下列内容：　　①在方法上沿用前人的，或在前人的基础上加以改进的;　　②在理论认识上支持本文观点的;　　③前人研究的结论与自己文章所述不同，需要加以说明的;　　④前人对本文所研究的问题存在争议和正在探讨的。　　对研究材料的准备工作　　①对材料的取舍和整理;　　②对实验观察数据资料的分析处理;　　③合理选用适当的图、表和照片等。　　提炼观点，明确结果，提出结论　　根据有关文献资料和实验观察所得的资料，重新核对试验设计中包含的思想，运用辩证唯物主义的观点，进行分析：　　①哪些观点在理论上成立，在试验中得到证实;　　②哪些观点在试验中没有得到证实，需要修改;　　③哪此现象和指标超出原来设想，可能有新的启示，需要进行新的分析。　　二、构思　　构思是对整篇文章的布局、顺序、层次、段落、内容、观点、材料、怎样开始和结尾的思维。　　构思时文章的主题中心要明确，用以表现的材料要充分、典型、新颖，结构上要严谨、环环相扣，只有潜心构思，才能思路流畅，写好提纲和文章。　　三、拟定提纲　　提纲是论文的轮廓，应尽量写得详细些。　　标题式提纲：以简明的标题形式把文章的内容概括出来，用最简明的词语标示出某部分或某段落的主要内容。　　提要式提纲：是在标题式提纲的基础上较具体地概括出各个层次的基本内容，实际是文章的缩写。　　标题式提纲举例：　　题目……　　课题对象：　　①课题的提出;　　②研究的目的。　　材料与方法：　　①实验目的、原理、条件、仪器和试剂;　　②实验方法：分组情况、观察指标、记录方法;　　③操作过程;　　④出现问题和采取的对策。　　结果与分析：　　①结果;　　②统计学处理;　　③结果的可信度;　　④再现性。　　讨论(结论)　　参考文献　　四、拟写草稿　　顺序写作法：按照医学论文的规范体例或提纲顺序阐述自己的观点，分析实验数据。　　分段写作法：论文的中心论点已明确，但对某一层次的内容没有考虑成熟，可先写已成熟的段落，不受顺序的先后限制，采取分段写作，最后依次组合而成初稿。完成全文后，需进行前后对照检查，使全文风格一致，层次清楚，衔接紧密。　　五、修改　　修改是对初稿内容的进一步深化和提高，对文字进一步加工和润色，对观点进一步订正。　　修改过程中需注意下列问题：　　文题是否相符;论点是否鲜明;　　论据是否充分;论证是否严密;　　布局是否合理;结论是否科学客观;　　用词是否符合医学术语;　　文稿是否符合医学写作规范或稿约。以上为辑文编译所收集的重要资料，希望可以第一时间帮到您，更多需要请关注官网，辑文编译主要提供SCI论文修改，润色，翻译，课题设计，基金申请，数据统计，实验委托等服务。

围绕课题收集资料和研究资料。 收集资料分三步：①根据研究课题选择检索工具;②确定检索方法;③查阅原始文献。 收集资料时应注意下列内容：①在方法上沿用前人的，或在前人的基础上加以改进的;

光纤激光器论文

应用偏振非均匀性实现多波长振荡的掺铒光纤激光器孙军强 丘军林 黄德修摘要 利用掺铒光纤激光器腔内的偏振非均匀性，实现了多波长的同时激射 实验表明，改变多量子阱光波导上的偏置电流和腔内光的偏振态，可增强偏振烧孔效应 室温下产生了间隔为9 nm的10个波长 关键词 多波长激射 偏振非均匀性 掺铒光纤激光器 确定波长间隔的多波长掺铒光纤激光器能应用于密集波分复用(DWDM)的光纤通信系统、光学传感器以及光学测量仪器中，近年来引起了众多学者极大的兴趣〔1～3〕 然而，在光抽运下，室温下的掺铒光纤属均匀加宽的增益介质，在谐振腔内存在着强烈的模式竞争，因而激光振荡极不稳定，要实现多个波长的同时激射具有很大的难度 众多研究者提出了不同的方法来实现掺铒光纤激光器多波长的同时振荡 如对掺铒光纤进行液氮冷却，以降低均匀加宽的线宽，减少模式竞争〔4〕 然而低温工作的掺铒光纤激光器不能满足实用的要求 Cowle等人〔5〕利用线性的掺铒光纤增益和非线性的Brillouin增益，实现了多波长振荡 Lim等人〔6〕将四波混频(FWM)与受激Brillouin散射(SBS)效应相结合，获得了34个波长的输出，然而两者都需要外加可调谐的DFB激光器抽运，使用成本较高 本文提出一种结构新颖且简单的类似于F-P腔的掺铒光纤激光器，并采用多量子阱光波导(MQW)作为等效反射腔镜 由于MQW结构的固有的各向异性，光波导的参数将随外界的注入光的偏振态而变化〔7〕，表现为高的非线性双折射特性，因而有助于增强腔内光的偏振非均匀性 应用腔内的偏振烧孔效应，减少室温下掺铒光纤的均匀加宽的线宽，实现了稳定的腔内梳状滤波器，使多个波长同时振荡1 实验装置 图1所示是多波长振荡掺铒光纤激光器的结构示意图 多量子阱光波导和由光纤耦合器、单模光纤以及光纤偏振控制器构成的Sagnac光纤环形镜组成了掺铒光纤激光器的两反射腔镜 MQW光波导对1 550 nm的光是透明的，它的后解理面镀有增反膜，反射率可达95% 前解理面镀有部分反射膜 在光纤激光器的腔内和光纤环形镜内放置有偏振控制器掺铒光纤的长度为10 m，其芯径为5μm，数值孔径为18，截止波长约为945 掺铒光纤由最大输出功率为60 mW的980 nm的半导体激光器通过980/1 550 nm的波分复用(WDM)光纤耦合器对其进行抽运针对激射波长，WDM耦合器的2， 3端口间的耦合效率达90% 光纤环形镜中单模光纤(SMF)的长度为1 133 MQW光波导是经过精心设计的带尾纤的MQW激光器件，在实验中它始终被偏置在阈值以下 激光器输出的光谱由分辨率为2 nm的光谱分析仪作监测和分析图1 多波长振荡掺铒光纤激光器的结构示意图2 实验结果及其讨论 当MQW光波导上不加偏置电流时，掺铒光纤激光器作不稳定的自由振荡，而且输出的光波长的位置随腔内光的偏振控制器的状态而异 图2所示是当MQW光波导上的偏置电流在0～15 mA的范围内变化时，观察到激光器的单纵模调谐特性 调谐范围被限制在一个纵模间隔内 这表明，通过改变MQW光波导上的偏置电流，可实现激光器的可调谐 这是由于MQW光波导的折射系数随着注入光波导的载流子的变化而变化所形成的 由外加电流间接地引起折射系数的变化，一方面，造成激光场在腔内的往返振荡的光程变化；另一方面, 使得MQW光波导的等效反射系数发生变化，从而导致可调谐特性的产生 实验中我们还发现，偏置电流在较低的范围内(<12 mA)变化时，激光器产生两纵模振荡，而且纵模间隔也随偏置电流而变化(如图3所示) 逐渐增大MQW上的偏置电流以及调节激光器中两偏振控制器的状态，观察到了激光振荡纵模数目及其波长位置的变化 当偏置电流为8 mA，注入抽运功率为50 mW时，改变偏振控制器的状态，使入射至MQW光波导的光的偏振方向与量子阱层分别成90°, 0°和45°，激光器输出的光谱分别对应于图4(a)～(c) 在上述不同偏振方向的光入射至光波导的情况下，将在光波导内分别激励TM模、TE模或TM模和TE模共同传输 通过调节偏振控制器，获得的线偏振光的偏振方向与波长是相关的，因而在掺铒光纤的光谱上产生了不同位置的偏振烧孔 最终我们成功地获得了在1 559～1 569 nm波长范围内，间隔为9 nm的10个波长的输出对多波长振荡(图4(c))的长时间实验监测表明，波长的间隔具有很好的稳定性，但各个纵模的光功率存在着差异 一方面是掺铒光纤的增益不平坦；另一方面是谐振腔内建立的梳状滤波器的光功率传递函数对激射波长的不均衡 而且模式竞争不能完全被抑制 选择不同参数的MQW光波导作为等效反射腔镜，可改变多波长振荡的纵模间隔及数目(如图5所示)图2 在不同的MQW光波导的偏置电流下测得的光纤激光器单纵模光谱(a) 3, (b) 3, (c) 7 mA图3 在不同的MQW光波导的偏置电流下测得的光纤激光器双纵模光谱(a) 6; (b) 7 mA图4 光纤激光器输出的光谱入射光的偏振方向与光波导的量子阱层的夹角分别为(a) 90°, (b) 0°, (c) 45°图5 采用不同结构参数的MQW光波导后光纤激光器输出的光谱 我们认为，当一定偏振态的光入射至MQW光波导后，在光波导内激励的TE和TM模将经历不同的线性与非线性相位延迟，导致输出偏振态的椭圆旋转 事实上，MQW光波导相当于非线性相位延迟器，其双折射系数可通过改变MQW光波导上的偏置电流调节 在低的偏置电流下，TM模的折射系数变化ΔnTM小于TE模的折射系数变化ΔnTE〔7〕 通过调节偏置电流，可获得合适的ΔnTM/ΔnTE值，达到实现多波长振荡的非线性相位延迟 除此之外, 非线性相位延迟量还与注入MQW光波导的光功率、光的偏振态有关，这就决定了激励的TM模与TE模的幅度的比值 根据入射光的偏振态与入射强度的不同，经MQW光波导反射后，输出的不同偏振态的光附带有不同的非线性相位延迟，极大地增强了激光器谐振腔内的光强和偏振态的非均匀性 从而在均匀加宽的掺铒光纤增益介质中产生偏振烧孔 由MQW光波导的选择性反射引起的偏振烧孔，导致了掺铒光纤均匀加宽的线宽减小 最后建立了稳定的梳状滤波器，因而成功地实现了多波长同时激射3 结论 在掺铒光纤激光器中引入MQW光波导作为等效反射腔镜，通过调节MQW光波导的偏置电流，形成对不同偏振态、不同光强的光的选择性反射，极大地增强了腔内的非均匀性，建立了稳定的梳状滤波器 室温下获得了从1 559～1 569 nm波长范围内，间隔为9 nm的10个波长的输出 要进一步减少波长间隔以及满足光纤通信系统和传感器的实用要求，在优化设计MQW光波导的同时需平坦掺铒光纤的增益国家自然科学基金资助项目 (批准号: 69778025)孙军强（华中科技大学光电子工程系）丘军林（激光技术国家重点实验室，武汉 430074）黄德修（华中科技大学光电子工程系）参 考 文 献 1，Park N, Dawson J W, Valhala K J Multiple wavelength operation of an Erbium-doped fiber IEEE Photon Technol Lett, 1992, 4(6): 540～541 2，Chow J, Town G, Eggleton B, et Multiwavelength generation in an erbium-doped fiber laser using in-fiber comb IEEE Photon Technol Lett, 1996, 8(1): 60～62 3，Graydon O, Loh W H, Laming R I, et Triple-frequency operation of an Er-doped twincore fiber loop IEEE Photon Technol Lett, 1996, 8(1): 63～65 4，Yamashita S, Hotate K Multiwavelength erbium-doped fiber laser using intercavity etalon and cooled by liquid Electron Lett, 1996, 32(14): 1 298～1 299 5，Cowle G J, Stepanov D Y, Chieng Y T Brillouin/erbium fiber J Lightwave Technol, 1997, 15(7): 1 198～1 204 6，Lim D S, Lee H K, Kim K H, et Generation of multiorder Stokes and anti-Stokes lines in a Brillouin erbium-fiber laser with a sagnac loop Opt Lett, 1998, 23(21): 1 671～1 673 7，Jepsen K S, Storkfelt N, Vaa M, et Polarization dependence of linewidth enhancement factor in InGaAs/InGaAsP MQW IEEE J Quantum Electron, 1994, 30(3): 635～639多波长布里渊掺铒光纤激光器是一种新型的多波长光纤激光器，其原理是利用受激布里渊增益和掺铒光纤的线性增益，可以在常温下得到波长间隔约为0．08nm(～10GHz)的多波长输出。报道的布里渊掺铒光纤激光器，在布里渊抽运功率为1．7mW、980nm抽运功率为300mW的情况下得到稳定的15个波长(间隔～10GHz)的输出，这种激光器用作光传感器、光谱分析仪以及密集波分复用系统的光源。实验发现，输出波长的个数随着980nm抽运功率的增大而增加。另外，布里渊掺铒光纤激光器的信号功率主要来自于掺铒光纤的增益，而布里渊增益对它的影响不大。[1]孙军强 张新亮140Mbit／s全光波长转换的实验研究[J]中国激光,2000,27(1):69-73, [2]黄德修 文韬 等一种新颖的多波长环形腔掺铒光纤激光器[J]中国激光,2001,28(4):313-316, [3]张新亮 张颖 孙军强 刘德明 黄德修基于SOA和级联取样光纤光栅的多波长激光器[J]物理学报,2003,52(9):2159-2164, [4]张劲松 李唐军 等连续调谐多波长主动锁模光纤激光器[J]光学学报,2001,21(1):36-38, [5]杨石泉 丁镭 袁世忠 等几种新型的多波长光纤激光器[J]光通信技术,2001,26(1):42～ [6]Yamashita S, Hotate K Multiwavelength erbium-doped fibre laser using intraeavity etalon and cooled by liquid nitrogen[J]E L, 1996, 32(14), 1298- [7]Cowle Gregory J, Stepanov Dmitrii Y Multiple wavelength generation with Brillouin/Erbium fiber lasers[J] IEEE PT L , 1996, 8(11): 1465- [8]Kamil Abd-Rahman, Khazani M Abdullah, Ahmad HMultiwavelength, bidirectional operation of twin-cavity Brillouin/Erbium fiber laser[J] O C , 2000, 181 (1-3):135- 找了些，下面有些参考文献网上能搜索到一些你在看看

好资料，顺便我自己也收下了，你需要的话我好人做到底，上传到这里了。。。。。。

网上能找到的为何要来知道提问？

单环掺铒光纤激光器的延时反馈—注入混沌同步2007-03-06确定波长间隔的多波长掺铒光纤激光器能应用于密集波分复用(DWDM)的光纤通信系统、光学传感器以及光学测量仪器中，近年来引起了众多学者极大的兴趣〔1～3〕 然而，在光抽运下，室温下的掺铒光纤属均匀加宽的增益介质，在谐振腔内存在着强烈的模式竞争，因而激光振荡极不稳定，要实现多个波长的同时激射具有很大的难度 众多研究者提出了不同的方法来实现掺铒光纤激光器多波长的同时振荡 如对掺铒光纤进行液氮冷却，以降低均匀加宽的线宽，减少模式竞争〔4〕 然而低温工作的掺铒光纤激光器不能满足实用的要求 Cowle等人〔5〕利用线性的掺铒光纤增益和非线性的Brillouin增益，实现了多波长振荡 Lim等人〔6〕将四波混频(FWM)与受激Brillouin散射(SBS)效应相结合，获得了34个波长的输出，然而两者都需要外加可调谐的DFB激光器抽运，使用成本较高 本文提出一种结构新颖且简单的类似于F-P腔的掺铒光纤激光器，并采用多量子阱光波导(MQW)作为等效反射腔镜 由于MQW结构的固有的各向异性，光波导的参数将随外界的注入光的偏振态而变化〔7〕，表现为高的非线性双折射特性，因而有助于增强腔内光的偏振非均匀性 应用腔内的偏振烧孔效应，减少室温下掺铒光纤的均匀加宽的线宽，实现了稳定的腔内梳状滤波器，使多个波长同时振荡1 实验装置 图1所示是多波长振荡掺铒光纤激光器的结构示意图 多量子阱光波导和由光纤耦合器、单模光纤以及光纤偏振控制器构成的Sagnac光纤环形镜组成了掺铒光纤激光器的两反射腔镜 MQW光波导对1 550 nm的光是透明的，它的后解理面镀有增反膜，反射率可达95% 前解理面镀有部分反射膜 在光纤激光器的腔内和光纤环形镜内放置有偏振控制器掺铒光纤的长度为10 m，其芯径为5μm，数值孔径为18，截止波长约为945 掺铒光纤由最大输出功率为60 mW的980 nm的半导体激光器通过980/1 550 nm的波分复用(WDM)光纤耦合器对其进行抽运针对激射波长，WDM耦合器的2， 3端口间的耦合效率达90% 光纤环形镜中单模光纤(SMF)的长度为1 133 MQW光波导是经过精心设计的带尾纤的MQW激光器件，在实验中它始终被偏置在阈值以下 激光器输出的光谱由分辨率为2 nm的光谱分析仪作监测和分析图1 多波长振荡掺铒光纤激光器的结构示意图2 实验结果及其讨论 当MQW光波导上不加偏置电流时，掺铒光纤激光器作不稳定的自由振荡，而且输出的光波长的位置随腔内光的偏振控制器的状态而异 图2所示是当MQW光波导上的偏置电流在0～15 mA的范围内变化时，观察到激光器的单纵模调谐特性 调谐范围被限制在一个纵模间隔内 这表明，通过改变MQW光波导上的偏置电流，可实现激光器的可调谐 这是由于MQW光波导的折射系数随着注入光波导的载流子的变化而变化所形成的 由外加电流间接地引起折射系数的变化，一方面，造成激光场在腔内的往返振荡的光程变化；另一方面, 使得MQW光波导的等效反射系数发生变化，从而导致可调谐特性的产生 实验中我们还发现，偏置电流在较低的范围内(<12 mA)变化时，激光器产生两纵模振荡，而且纵模间隔也随偏置电流而变化(如图3所示) 逐渐增大MQW上的偏置电流以及调节激光器中两偏振控制器的状态，观察到了激光振荡纵模数目及其波长位置的变化 当偏置电流为8 mA，注入抽运功率为50 mW时，改变偏振控制器的状态，使入射至MQW光波导的光的偏振方向与量子阱层分别成90°, 0°和45°，激光器输出的光谱分别对应于图4(a)～(c) 在上述不同偏振方向的光入射至光波导的情况下，将在光波导内分别激励TM模、TE模或TM模和TE模共同传输 通过调节偏振控制器，获得的线偏振光的偏振方向与波长是相关的，因而在掺铒光纤的光谱上产生了不同位置的偏振烧孔 最终我们成功地获得了在1 559～1 569 nm波长范围内，间隔为9 nm的10个波长的输出对多波长振荡(图4(c))的长时间实验监测表明，波长的间隔具有很好的稳定性，但各个纵模的光功率存在着差异 一方面是掺铒光纤的增益不平坦；另一方面是谐振腔内建立的梳状滤波器的光功率传递函数对激射波长的不均衡 而且模式竞争不能完全被抑制 选择不同参数的MQW光波导作为等效反射腔镜，可改变多波长振荡的纵模间隔及数目(如图5所示)Determine the wavelength spacing multi-wavelength erbium-doped fiber lasers can be used in dense wavelength division multiplexing (DWDM) fiber-optic communication systems, optical sensors and optical measurement instruments, many scholars in recent years has aroused great interest〕 〔1 ~ However, in the optical pumping, the room temperature of erbium-doped fiber is a homogeneous broadening of the gain medium, in the resonant cavity mode of the existence of strong competition, and therefore very unstable laser oscillation, it is necessary to achieve the multiple-wavelength lasing at the same time with very many researchers proposed different ways to achieve the erbium-doped fiber laser multi-wavelength oscillation at the same such as erbium-doped fiber for liquid nitrogen cooling to reduce the uniform widening of the linewidth to reduce mode competition 〔4〕 However, the work of low-temperature erbium-doped fiber lasers can not meet the practical Cowle et al 〔5〕 using erbium-doped fiber linear and nonlinear gain of the Brillouin gain, achieved multi-wavelength Lim, who will be 〔6〕 four-wave mixing (FWM) and stimulated Brillouin scattering (SBS) effect a combination of access to the 34-wavelength output, but both the need for additional tuning of the DFB laser can be pumped, the use of higher In this paper, a novel and simple structure similar to FP cavity erbium-doped fiber lasers, and optical waveguide multi-quantum well (MQW) as the equivalent reflectivity MQW structure as a result of the inherent anisotropy, optical waveguide with the parameters to the outside world into the light polarization change 〔7〕, high performance characteristics of the non-linear birefringence, thereby helping to enhance the cavity polarization of light non- the application of cavity polarization hole burning effect, reducing the room temperature, erbium-doped optical linewidth of the homogeneous broadening, the realization of a stable cavity comb filter, so that multiple-wavelength oscillation at the same 1 Experimental setup Shown in Figure 1 is a multi-wavelength erbium-doped fiber laser oscillation of the structure MQW optical waveguide and the optical fiber coupler, single mode fiber and polarization controller consisting of fiber-optic Sagnac fiber loop mirror composed of erbium-doped fiber laser has two reflective MQW optical waveguide of the 1 550 nm light and transparent, and its cleavage surface after the plating to increase the anti-film, 95% before the cleavage of some surface-plated reflective in Fiber Lasers fiber ring cavity and mirrors are polarization controller erbium-doped fiber length of 10 m, its core diameter is 5μm, numerical aperture of 18, cutoff wavelength of about 945 erbium-doped fiber by the maximum output power of 60 mW the 980 nm semiconductor laser through the 980 / 1 550 nm of wavelength division multiplexing (WDM) optical fiber coupler pumping for the lasing wavelength, WDM coupler 2, 3-port between the 90% coupling fiber loop mirror in the single-mode fiber (SMF) of length of 1 133 MQW waveguide is designed with a pigtail of the MQW laser devices, in experiments it has always been bias in the following laser output spectrum a resolution of 2 nm from the optical spectrum analyzer for monitoring and Figure 1 Multi-wavelength erbium-doped fiber laser oscillation of the structure diagram 2 Experimental results and discussion When the MQW waveguide without the bias current, the erbium-doped fiber laser for the instability of the free oscillation, and output the location of the optical wavelength of light with the cavity of the state of polarization controller to As shown in Figure 2 when MQW optical waveguide on the bias current 0 ~ 15 mA in the framework of changes, observed in the single longitudinal mode laser tuning tuning range is limited to a longitudinal mode This shows that by changing the bias on the MQW waveguide Current home to the realization of a tunable This is because the refractive index of MQW optical waveguide into the waveguide with the carrier changes plus current indirectly by causing changes in refractive index, on the one hand, caused by the laser field oscillation in the cavity between the optical path change; On the other hand, makes the equivalent waveguide MQW reflection coefficient changes, resulting in the emergence of tunable experiment we also found that at a relatively low bias current the extent (<12 mA) changes, have a two-longitudinal-mode laser oscillation, and the longitudinal mode spacing also varies with the bias current (as shown in Figure 3) MQW on increasing the laser bias current, as well as regulation of two polarization controllers, and observed that the longitudinal mode of laser oscillation wavelength of the number and position When the bias current of 8 mA, pumped into the power of 50 mW, the change in the state of polarization controller so that the incident light to the MQW guide the direction of light polarization and quantum-well layer, respectively, as 90 °, 0 ° and 45 °, the spectra of laser output, respectively, corresponding to Figure 4 (a) ~ (c) in the light of different polarization direction of the incident to the waveguide cases, respectively in the optical waveguide TM mode excitation, TE mode or TM mode and TE mode transmission by adjusting the polarization controller, the line access to the polarization direction of polarized light with the wavelength are related, so in the erbium-doped fiber produce spectra at different positions of the polarization hole eventually, we succeeded in 1 559 ~ 1 569 nm wavelength range, the interval of 9 nm output wavelength of multi-wavelength oscillations (Figure 4 (c)) Experimental monitoring of the long period of time shows that the wavelength interval with a good stability, but each longitudinal mode of the existence of differences in optical On the one hand, the gain of erbium-doped fiber uneven; resonant cavity on the other hand, the establishment of the comb-like filter transfer function of the optical power of the lasing wavelength is not and mode of competition can not be completely choice of different parameters as the equivalent of the MQW waveguide mirror reflection can change the multi-wavelength oscillation of the longitudinal mode spacing and number (such as as shown in Figure 5)